Conţinut
- Contribuția unică a gravitației
- Rezolvarea problemelor de cădere liberă
- Ecuații cinemice pentru obiecte cu cădere liberă
- Sisteme de mișcare și coordonate ale proiectilului
- Lovind-o din parc ... departe
- Rezistența aerului: orice, dar „neglijabil”
Cădere liberă se referă la situații din fizică în care singura forță care acționează asupra unui obiect este gravitația.
Cele mai simple exemple apar atunci când obiectele cad de la o înălțime dată deasupra suprafeței Pământului drept în jos - o problemă unidimensională. Dacă obiectul este aruncat în sus sau aruncat cu putere în jos, exemplul este încă unidimensional, dar cu o răsucire.
Mișcarea proiectilelor este o categorie clasică de probleme de cădere liberă. În realitate, aceste evenimente se desfășoară în lumea tridimensională, dar în scopuri fizice introductive, ele sunt tratate pe hârtie (sau pe ecranul dvs.) ca bidimensional: X pentru dreapta și stânga (cu dreapta fiind pozitivă) și y pentru sus și jos (cu sus a fi pozitiv).
Prin urmare, exemplele cu cădere liberă au adesea valori negative pentru deplasarea y.
Este probabil contraintuitiv că unele probleme de cădere liberă se califică ca atare.
Rețineți că singurul criteriu este acela că singura forță care acționează asupra obiectului este gravitația (de obicei gravitația Pământului). Chiar dacă un obiect este lansat pe cer cu o forță inițială colosală, în momentul în care obiectul este eliberat și ulterior, singura forță care acționează asupra lui este gravitația și acum este un proiectil.
Contribuția unică a gravitației
O proprietate unică interesantă a accelerației datorată gravitației este aceea că este aceeași pentru toate masele.
Acest lucru a fost departe de a fi de la sine înțeles până în zilele lui Galileo Galilei (1564-1642). Asta pentru că, în realitate, gravitația nu este singura forță care acționează pe măsură ce un obiect cade, iar efectele rezistenței la aer tind să provoace accelerarea obiectelor mai ușoare - ceva care a fost observat cu toții atunci când comparăm rata de cădere a unei roci și a unei pene.
Galileo a efectuat experimente ingenioase la Turnul „aplecat” din Pisa, dovedind prin căderea maselor de greutăți diferite din vârful înalt al turnului, că accelerația gravitațională este independentă de masă.
Rezolvarea problemelor de cădere liberă
De obicei, căutați să determinați viteza inițială (v0Y), viteza finală (vy) sau cât de departe a căzut ceva (y - y0). Deși accelerația gravitațională a Pământului este o constantă de 9,8 m / s2, în altă parte (cum ar fi pe lună) accelerația constantă experimentată de un obiect în cădere liberă are o valoare diferită.
Pentru căderea liberă într-o singură dimensiune (de exemplu, un măr care se încadrează direct dintr-un copac), utilizați ecuațiile cinematice din Ecuații cinemice pentru obiecte cu cădere liberă secțiune. Pentru o problemă de mișcare a proiectilului în două dimensiuni, utilizați ecuațiile cinematice din secțiune Sisteme de mișcare și coordonate ale proiectilului.
Ecuații cinemice pentru obiecte cu cădere liberă
Toate cele de mai sus pot fi reduse în scopuri prezente la următoarele trei ecuații. Acestea sunt adaptate pentru cădere liberă, astfel încât abonamentele „y” pot fi omise. Presupunem că accelerația, conform convenției de fizică, este egală cu -g (cu direcția pozitivă, deci în sus).
Exemplul 1: Un animal ciudat de tipul păsărilor îți trece în aer 10 m direct peste cap, îndrăznindu-te să-l lovești cu roșia putredă pe care o ții. Cu ce viteză inițială minimă v0 ar trebui să aruncați roșia drept în sus, pentru a vă asigura că atinge ținta de ghemuire?
Ceea ce se întâmplă din punct de vedere fizic este că mingea se oprește din cauza forței gravitației la fel cum atinge înălțimea necesară, deci aici, vy = v = 0.
Mai întâi, enumerați cantitățile cunoscute: v = 0, g = –9,8 m / s2, y - y0 = 10 m
Astfel puteți utiliza a treia dintre ecuațiile de mai sus pentru a rezolva:
0 = v02 - 2 (9,8 m / s2) (10 m);
v0*2* = 196 m2/ s2;
v0 = 14 m / s
Aceasta este de aproximativ 31 de mile pe oră.
Sisteme de mișcare și coordonate ale proiectilului
Mișcarea proiectilului implică mișcarea unui obiect în (de obicei) două dimensiuni sub forța gravitației. Comportamentul obiectului în direcția x și în direcția y poate fi descris separat în asamblarea imaginii mai mari a mișcării particulelor. Aceasta înseamnă că „g” apare în majoritatea ecuațiilor necesare pentru a rezolva toate problemele de mișcare a proiectilelor, nu doar în cele care implică căderea liberă.
Ecuațiile cinematice necesare pentru a rezolva problemele de mișcare de proiectil de bază, care omit rezistența la aer:
x = x0 + v0xt (pentru mișcare orizontală)
vy = v0Y - gt
y - y0 = v0Yt - (1/2) gt2
vy2 = v0Y2 - 2g (y - y0)
Exemplul 2: Un îndrăzneț decide să încerce să-și conducă „mașina rachetă” peste golul dintre acoperișurile din clădirile adiacente. Acestea sunt separate cu 100 de metri orizontali, iar acoperișul clădirii „decolare” este cu 30 m mai înalt decât al doilea (acesta este de aproape 100 de metri, sau poate de la 8 până la 10 ”etaje”, adică niveluri).
Neglijând rezistența aerului, cât de repede va trebui să meargă pe măsură ce părăsește primul acoperiș pentru a se asigura că ajunge la al doilea acoperiș? Presupunem că viteza sa verticală este zero în momentul declanșării mașinii.
Din nou, enumerați cantitățile cunoscute: (x - x0) = 100 m, (y - y0) = –30m, v0Y = 0, g = –9,8 m / s2.
Aici, profitați de faptul că mișcarea orizontală și mișcarea verticală pot fi evaluate independent. Cât timp va dura mașina până la cădere liberă (în scopuri de mișcare y) 30 m? Răspunsul este dat de y - y0 = v0Yt - (1/2) gt2.
Completarea cantităților cunoscute și soluționarea pentru t:
−30 = (0) t - (1/2) (9,8) t2
30 = 4,9t2
t = 2,47 s
Acum conectați această valoare la x = x0 + v0xt:
100 = (v0x)(2.74)
v0x = 40,4 m / s (aproximativ 90 mile pe oră).
Acest lucru este posibil posibil, în funcție de dimensiunea acoperișului, dar, în general, nu este o idee bună în afara filmelor de acțiune.
Lovind-o din parc ... departe
Rezistența la aer joacă un rol major, subapreciat în evenimentele de zi cu zi, chiar și atunci când căderea liberă este doar o parte a poveștii fizice. În 2018, un jucător de baseball profesionist, numit Giancarlo Stanton, a lovit o minge în picioare suficient de greu pentru a o arunca departe de placa de acasă la un record de 121,7 mile pe oră.
Ecuația pentru distanța orizontală maximă pe care o poate atinge un proiectil lansat sau ecuația intervalului (vezi Resurse), este:
D = v02 păcat (2θ) / g
Pe baza acestui lucru, dacă Stanton ar fi lovit mingea în unghiul ideal teoretic de 45 de grade (unde sin 2θ este la valoarea maximă de 1), mingea ar fi parcurs 978 de metri! În realitate, acasă rulează aproape niciodată nu atinge nici măcar 500 de metri. În cazul în care acest lucru se datorează faptului că un unghi de lansare de 45 de grade pentru un bătător nu este ideal, deoarece pasul vine aproape pe orizontală. Dar o mare parte din diferență se datorează efectelor de amortizare a vitezei din rezistența aerului.
Rezistența aerului: orice, dar „neglijabil”
Problemele de fizică în căderea liberă care vizează studenții mai puțin avansați presupun absența rezistenței la aer, deoarece acest factor ar introduce o altă forță care poate încetini sau decelera obiectele și ar trebui să fie contabilizată matematic. Aceasta este o sarcină cea mai bine rezervată cursurilor avansate, dar totuși discută aici.
În lumea reală, atmosfera Pământului oferă o anumită rezistență unui obiect în cădere liberă. Particulele din aer se ciocnesc cu obiectul care se încadrează, ceea ce duce la transformarea unei părți din energia sa cinetică în energie termică. Deoarece energia este conservată în general, aceasta duce la „mai puțin mișcare” sau la o viteză descendentă mai lent.